자속밀도는 진공이 만드는 몫 μ0H 에 자화된 몫 J 가 더해진 B=μ0H+J 이다. 자화의 세기는 자계의 세기 H 에 비례하며 그 비례상수가 자화율 χ 이다(J=χH). 문항에 따라 χm 으로도 적는데 같은 양이다. 이것을 위 식에 넣으면 B=(μ0+χ)H 이고, B=μH 와 비교하면 μ=μ0+χ 이다. 양변을 μ0 로 나누면 비투자율은 μs=μ0μ=1+μ0χ 이다. 반면 H 대신 B 를 쓴 J=χB 는 성립하지 않는다.
비투자율 μs 와 자계 H 가 주어지면 J=μ0(μs−1)H 로 구한다. B=μ0H+J 와 B=μ0μsH 에서 J 는 B 에서 진공 몫 μ0H 를 뺀 값이다. 진공은 μs=1 이어서 자화가 없으므로 μs−1 이 자화되는 몫을 나타낸다. 환상철심은 감자작용이 사실상 없어 이 식을 그대로 쓴다. 순서는 μs−1 을 구하고, 진공의 투자율 μ0=4π×10−7 과 H 를 곱하는 것이다. 비투자율 350 인 환상철심에서 평균 자계의 세기가 280 AT/m 이면 J=4π×10−7×349×280≈0.12Wb/m2 이고, 342 AT/m 이면 J=4π×10−7×349×342≈0.150Wb/m2 이다. 두 문항 모두 계산값과 다른 보기는 맞지 않다.
거꾸로 철심의 비투자율을 구하는 문제는 세 단계로 푼다. 먼저 B=Sϕ 로 자속밀도를 구하고, μ=HB 로 투자율을 구한 뒤, μs=μ0μ 로 진공의 투자율 μ0=4π×10−7H/m 로 나눈다. 단면적 4 cm² 의 철심에 6×10−4 Wb 의 자속을 통하게 하는 데 2800 AT/m 의 자계가 필요한 문제라면 단면적은 S=4cm2=4×10−4m2 이므로 B=Sϕ=4×10−46×10−4=1.5Wb/m2 이다. 이어 μ=HB=28001.5≈5.36×10−4H/m 이고 μs=μ0μ=4π×10−75.36×10−4≈426 이므로 346·375·407 은 계산값과 다르다.
균일하게 자화된 원통의 양 끝에 나타나는 자극의 세기는 m=JS 로, J 에 끝면의 넓이를 곱한다. 이 장에서는 길이를 ℓ, 반지름을 a, 지름을 d 로 쓴다. 반지름 a 인 원통이면 S=πa2 이므로 m=πa2J 이고, 지름 d 인 원통이면 끝면의 넓이가 4πd2 라서 m=4πd2J 이다. 단위는 Wb/m2×m2=Wb 로 자극의 세기와 같고, 길이 ℓ 은 자극의 세기를 구할 때 쓰이지 않는다(길이는 자기모멘트 M=mℓ 을 구할 때 필요하다). 반대로 자성체 전체의 자기모멘트는 자화의 세기에 부피를 곱한 값이며 단위는 Wb⋅m 이다. 길이 10 cm, 반지름 1 cm 인 원통이 0.5 Wb/m² 로 자화되었다면 단면적 3.1416×10−4m2, 부피 3.1416×10−5m3 이므로 자기모멘트는 약 1.57×10−5Wb⋅m 이다.
자화의 세기의 단위는 자속밀도와 같은 Wb/m2 이다. 자기모멘트의 단위 Wb⋅m 를 체적의 단위 m3 으로 나누면 Wb/m2 이고, B=μ0H+J 에서 서로 더해지는 양이라 J 도 B 와 같은 단위여야 한다. Wb/m2 은 T(테슬라)와 같다. 보기 AT/Wb 는 자기저항의 단위이다. 자기모멘트를 Am2 로 주고 자화의 세기를 A/m 로 묻는 문항도 있는데, 이때는 자기모멘트를 부피로 나누며 cm3 를 m3 로 먼저 바꾼다(3×4×20 cm³ 인 자성체에 자기모멘트 48 Am² 이면 부피 240 cm³ = 2.4×10−4m3 이므로 2×105A/m).